Электроника

МАГНИТНАЯ АНИЗОТРОПИЯ, неодинаковость «ягн. свойств вещества (величины и ориентации намагниченности, магн. восприимчивости маги, энергии и др.) в разных направлениях. Обусловлена анизотропным характером магн. взаимодействия между ч-цами — носителями магнитного момента в в-вах. Важное практич. значение имеют М. а. в магнитоупорядоченных монокристаллах (ферро- н ферри-магнитных),  поликрист. и аморфных в-вах (в жидкостях М. а., как правило, не проявляется), М. а. в кристалле связана с упорядоченным расположением магн. моментов составляющих его ч-ц (атомов, молекул, ионов). Осн. причиной М. а. являются спин-орбитальное и спин-спиновое (диполь ное) взаимодействия ч-ц, обусловливающие, в частности, определенное направление намагниченности в кристалле. Энергия спин-орбитального взаимодействия зависит от направления спиновых моментов микрочастиц в-ва относительно их орбитальных моментов, ориентация к-рых определяется структурой кристалла. Энергия дипольного взаимодействия зависит от направления магн. моментов относительно прямой, их соединяющей, ориентация к-рой также зависит от структуры кристалла. Т. о., маги, энергия кристалзависит от направления магн. моментов в нем. Поэтому магн. моменты преим ориентируются в тех направлениях, к-рым соответствуют мин. значения энергии.
М. а. может быть естественной н наведённой. Естественная М. а.— характерное св-во кристаллов. В ферро-магн. кристаллах намагниченность стремится ориентироваться вдоль нек-рых его осей, к-рые наз. осями лёгкого намагничивания (ОЛН). Вдоль ОЛН легче всего (т. е. при наиболее слабых намагничивающих полях) достигается магнитное насыщение. Существуют ферромагн. кристаллы с одной ОЛН — одноосные ферромагнетики (к ним относится, напр., гексагональный Со) — и кристаллы с неск. ОЛН — многоосные ферромагнетики (Fe, Hi и др.). Направления, в к-рых труднее всего намагнитить ферромагн. кристалл до насыщения, наэ. осями трудного намагничивания. На рис. 1 изображены кривые намагничивания Fe, Ni и Со, измеренные вдоль раэл. кристаллографии. осей.